allgosts.ru07. МАТЕМАТИКА. ЕСТЕСТВЕННЫЕ НАУКИ07.030. Физика. Химия

ГОСТ Р 8.947-2018 Государственная система обеспечения единства измерений. Стандартные справочные данные. Н-Ундекан. Теплофизические свойства (плотность, теплоемкость, энтальпия, энтропия, скорость звука, коэффициенты теплопроводности и вязкости) в диапазоне температуры от тройной точки не выше 700 К при давлении не более 100 МПа

Обозначение:
ГОСТ Р 8.947-2018
Наименование:
Государственная система обеспечения единства измерений. Стандартные справочные данные. Н-Ундекан. Теплофизические свойства (плотность, теплоемкость, энтальпия, энтропия, скорость звука, коэффициенты теплопроводности и вязкости) в диапазоне температуры от тройной точки не выше 700 К при давлении не более 100 МПа
Статус:
Принят
Дата введения:
03/01/2019
Дата отмены:
-
Заменен на:
-
Код ОКС:
07.030

Текст ГОСТ Р 8.947-2018 Государственная система обеспечения единства измерений. Стандартные справочные данные. Н-Ундекан. Теплофизические свойства (плотность, теплоемкость, энтальпия, энтропия, скорость звука, коэффициенты теплопроводности и вязкости) в диапазоне температуры от тройной точки не выше 700 К при давлении не более 100 МПа

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО

ПО ТЕХНИЧЕСКОМУ РЕГУЛИРОВАНИЮ И МЕТРОЛОГИИ

ГОСТР

8.947—

2018



НАЦИОНАЛЬНЫЙ

СТАНДАРТ

РОССИЙСКОЙ

ФЕДЕРАЦИИ

Государственная система обеспечения единства измерений

СТАНДАРТНЫЕ СПРАВОЧНЫЕ ДАННЫЕ. Н-УНДЕКАН

Теплофизические свойства (плотность, теплоемкость, энтальпия, энтропия, скорость звука, коэффициенты теплопроводности и вязкости) в диапазоне температуры от тройной точки не выше 700 К при давлении не более 100 МПа

Издание официальное

«ч*.....-

якиэок

Стандмлтфор*

201»

ГОСТ Р 8.947—2018

Предисловие

1 РАЗРАБОТАН Федеральным государственным унитарным предприятием «Всероссийский научно-исследовательский институт метрологической службы» (ФГУП «8НИИМС»)

2 ВНЕСЕН Техническим комитетом по стандартизации ТК180 «Стандартные справочные данные о физических константах и свойствах веществ и материалов»

3 УТВЕРЖДЕН И ВВЕДЕН В ДЕЙСТВИЕ Приказом Федерального агентства по техническому регулированию и метрологии от 4 декабря 2018 г. № 1053-ст

4 ВВЕДЕН ВПЕРВЫЕ

Правила применения настоящего стандарта установлены в статье 26 Федерального закона от 29 июня 2015 г. N9 162-ФЗ «О стандартизации в Российской Федерации». Информация об изменениях к настоящему стандарту публикуется в ежегодном (по состоянию на 1 января текущего года) информационном указателе «Национальные стандарты», а официальный текст изменений и поправок — в ежемесячном информационном указателе «Национальные стандарты». В случае пересмотра (замены) или отмены настоящего стандарта соответствующее уведомление будет опубликовано в ближайшем выпуске ежемесячного информационного указателя «Национальные стандарты». Соответствующая информация, уведомление и тексты размещаются также в информационной системе общего пользования — на официальном сайте Федерального агентства ло техническому регулированию и метрологии в сети Интернет (www.gost.ru)

© Стандартинформ, оформление. 2018

Настоящий стандарт не может быть полностью или частично воспроизведен, тиражирован и распространен в качестве официального издания без разрешения Федерального агентства по техническому регулированию и метрологии

Содержание

1 Область применения..................................................................1

2 Нормативные ссылки.................................................................1

3 Методические основы разработки стандартных справочных данных..........................2

3.1 Основные физико-аналитические модели, принятые для расчетного определения значений

термодинамических свойств н-Ундекана.................................................2

3.2 Коэффициенты переноса..........................................................4

4 Анализ и отбор экспериментальных данных..............................................4

4.1 Данные о термодинамических свойствах н-Ундекана...................................4

4.2 Данные о коэффициентах переноса н-Ундекана.......................................4

5 Оценка достоверности расчетных значений свойств н-Ундекана.............................4

5.1 Результаты оценки достоверности расчетных значений термодинамических свойств

н-Ундекана.........................................................................4

5.2 Результаты оценки достоверности расчетных данных о коэффициентах переноса...........б

Библиография........................................................................8

\AV



ГОСТ Р 8.947—2018

НАЦИОНАЛЬНЫЙ СТАНДАРТ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

Государственная система обеспечения единства измерений

СТАНДАРТНЫЕ СПРАВОЧНЫЕ ДАННЫЕ.

Н-УНДЕКАН

Теплофизические свойства (плотность, теплоемкость, энтальпия, энтропия, скорость звука, коэффициенты теплопроводности и вязкости) в диапазоне температуры от тройной точки не выше 700 К при давлении не более 100 МПа

State system (or ensuring the uniformity of measurements. Standard reference data. n-Undecane. Thermophysical properties (density, heat capacity, enthalpy, entropy, sound velocity, thermal conductivity and viscosity coefficients) for the temperature range from the triple point to 700 К at pressures up to 100 MPa

Дата введения — 2010—03—01

1 Область применения

Настоящий стандарт распространяется на жидкий и газообразный н»Ундекан и устанавливает методы расчетного определения значений стандартных справочных данных плотности р. энтальпии Ь, энтропии в, изобарной теплоемкости ср, изохорной теплоемкости су, скорости распространил звука w. коэффициенте динамической вязкости р и коэффициенте теплопроводности >. для н-Ундекана как в однофазных областях (газе, жидкости и флюиде), так и на линии фазового перехода «газ—жидкость» (линии насыщения).

2 Нормативные ссылки

8 настоящем стандарте использованы нормативные ссылки на следующие стандарты:

ГОСТ 8.566 Государственная система обеспечения единства измерений. Межгосударственная система данных о физических константах и свойствах веществ и материалов. Основные положения

ГОСТ Р 8.614 Государственная система обеспечения единства измерений. Государственная служба стандартных справочных данных. Основные положения

Примечание — При пользовании настоящим стандартом целесообразно проверить действие ссылочных стандартов в информационной системе общего пользования — на официальном сайте Федерального агентства по техническому регулированию и метрологии в сети Интернет или по ежегодному информационному указателю «Национальные стандарты», который опубликован по состоянию на 1 января текущего года, и по выпускам ежемесячного информационного указателя «Национальные стандарты» за текущий год. Если заменен ссылочный стандарт, на который дана недатированная ссылка, то рекомендуется использовать действующую версию этого стандарта с учетом всех внесенных в данную версию изменений. Если заменен ссылочный стандарт, на который дана датированная ссылка, то рекомендуется использовать версию этого стандарта с указанным выше годом утверждения (принятия). Если после утверждения настоящего стандарта в ссылочный стандарт, на который дана датированная ссылка, внесено изменение, затрагивающее положение, на которое дана ссылка, то это положение рекомендуется применять без учета данного изменения. Если ссылочный стандарт отменен без замены, то положение. в котором дана ссылка на него, рекомендуется применять в части, не затрагивающей эту ссылку.

Издание официальное

3 Методические основы разработки стандартных справочных данных

3.1 Основные физико-аналитические модели, принятые для расчетного определения значений термодинамических свойств н-Ундекана

В настоящем стандарте приведены основные физико-аналитические модели, принятые для расчетного определения значений термодинамических свойств н-Ундекана. разработанные в соответствии с ГОСТ 8.566. ГОСТ Р 8.614 на основе теоретически и практически обоснованного фундаментального уравнения состояния (ФУС), выражающего свободную энергию Гельмгольца а(р. 7) в зависимости от температуры Т и плотности р.

Безразмерную свободную энергию Гельмгольца а(6, т) представляют в виде суммы идеально-газовой части а°(6. т) и избыточной составляющей аг(б, т) и вычисляют по формуле

- «(& т) = «° (б, т)+a' (S, т). (1)

О I

Для придания наиболее строгого подхода к ФУС в части учета особенностей термодинамической поверхности н-Ундекана и расширения его экстраполяционных возможностей избыточную часть свободной энергии Гельмгольца представляют согласно (1] в виде разложения в ряд по степеням приведенной температуры т и приведенной плотности Й с оптимизируемыми полиномиальными экспоненциальными членами и вычисляют по формуле

аг(т.8>=£ п.т'-Й* +^n,Tf'Sd‘exp(^). (2,

.-1 i-7 '

гдет=7с/7; б = р/рс;

рс, Тс — параметры приведения, в качестве которых принимают значения температуры и плотности н-Укдекана в критической точке (в (1] приняты рс - 1.515 кмоль/м\ Тс - 638.8 К).

Для определения значений параметров ФУС по формуле (2) и расширения его функциональных возможностей при нахождении значений коэффициентов ФУС учитывают разнородные экспериментальные данные о термодинамических свойствах н-Ундекана:

- о д-, V*. 7-данных;

- втором вириальном коэффициенте 8;

- упругости насыщенных паров pv;

- плотности насыщенной жидкой р, и газовой pv фаз;

- теплоемкости насыщенной конденсированной фазы cs,

- изохорной cv и изобарной ср теплоемкости;

- энтальпии h:

■ скорости распространения звука tv.

Корректность в описании термодинамической поверхности н-Ундекана при обработке экспериментальных данных достигается путем ввода системы ограничений, накладываемых в виде неравенств на термодинамическую поверхность. В число основных видов вводимых ограничений включают (см. (11):

- условия критической точки;

- правило Максвелла:

- контроль кривизны идеальных кривых:

- положительность значений теплоемкостей;

- правило прямолинейного диаметра.

- контролирование знаков производных для различных термодинамических характеристик.

Определение коэффициентов ФУС выполняют с применением алгоритма, представленного в [1].

реализующего метод случайного поиска с возможностью возврата в начало процедуры поиска при неудачном шаге. При этом алгоритм модифицируют введением элементов детерминированного поиска на шаге корректировки величины шага поиска и выбора направления поиска.

В алгоритме, приведенном в [1]. применяют аддитивный критерий оптимальности — минимизируемый функционал, представленный в соотношении (3). который образуют путем сложения выходных параметров, преобразованных к безразмерным слагаемым. Это осуществляют с помощью введения 2

нормирующих множителей — весовых коэффициентов. Нормирование вводят для объединения нескольких выходных параметров — термодинамических свойств, имеющих в общем случае различную физическую размерность. Минимизируемый функционал содержит слагаемые, ответственные за точность аппроксимации результатов измерений разнородных данных о термодинамических свойствах, а также ограничения, накладываемые в виде неравенств на термодинамическую поверхность. Алгоритм представляют следующим соотношением: где W — весовой коэффициент для каждой опытной точки:





(3)


F— функция, используемая для минимизации отклонений.

Например, для изохорной теплоемкости данных, функцию Fc^ представляют в виде соотношения


(4)

Квадратичные функции для других термодинамических свойств имеют аналогичный вид.

Весовой коэффициент W для каждой выбранной экспериментальной точки назначают индиви

дуально с учетом типа данных, области состояний и требуемой точности. Типичное значение W для данных р. р. Т и давления насыщенных паров составляет 1. для теплоемкости — 0.5. для скорости звука — 1.

Из соотношения (3) следует, что ограничения вводят в виде дополнительных слагаемых в минимизируемый функционал.

Блок-схема принятого алгоритма представлена в [1].

В минимизируемый функционал включают несколько слагаемых, каждое из которых ответственно за определенную категорию обрабатываемых термодинамических характеристик {см. (1)).

Для расчетного определения значений термодинамических свойств используют известные дифференциальные соотношения термодинамики (5)—(10).

Коэффициенты и показатели степени при температуре и плотности по оптимизированной формуле (2) представлены в [1]. Процедура построения ФУС более подробно описана в [1].

Термодинамические свойства н-Ундекана рассчитывают по следующим соотношениям:

• плотность




(5)

- энтальпия

(6)

- энтропия

(7)

- изохорная теплоемкость

(8)

- изобарная теплоемкость


(9)


- скорость звука


(10)


где нижний индекс величины а показывает частную производную по соответствующей переменной.

За термодинамическое начало отсчета при составлении таблиц термодинамических свойств н-Ундекана принято состояние равновесного молекулярного кристалла при температуре 0 К. Значения энтальпии Ло и энтропии s0 во вспомогательной точке рассчитаны на линии насыщения жидкой фазы при температуре Го = 298.15 К и определены в [1] какЛ0 » 523.72 «Щж-кг-1, s0 = 2,9310 кДж кг-’ К-’).

3.2 Коэффициенты переноса

3.2.1 Коэффициент вязкости

Табличные значения коэффициентов переноса определяют по эмпирическим уравнениям, разработанным на основе наиболее надежных экспериментальных данных и апробированным на практике.

Для расчетов значений коэффициента динамической вязкости применяют корреляцию, основанную на теоретически и практически установленной связи между коэффициентами динамической вязкости i](p. 7) и теплопроводности. Уравнение для расчета коэффициента вязкости представляют в виде суммы вязкости н-Ундекана в состоянии разреженного газа и соответствующей остаточной вязкости:

п(р.Т> = п°Ю11 + Вп<Г)р1 + Д11<р.Г). (11)

где ц°(7) — вязкость разреженного газа при нулевой плотности;

Вп(7) — второй вязкостный вириальный коэффициент;

Д (р, 7) — остаточная вязкость плотного флюида.

Коэффициенты уравнения (12) определяют по экспериментальным данным (см. [1]).

3.2.2 Коэффициент теплопроводности

Расчетное определение значений коэффициента теплопроводности н-Ундекана Х(р. 7) проводят согласно [1] на основе применения эмпирического уравнения

Х(р.Г) = /?(Г)+?/(Й.т). (12)

где Х°{7) — теплопроводность разреженного газа при нулевой плотности; а'(Й, т) — избыточная теплопроводность;

Й г РФё

т=Г/Г;

р,. 7*,— опорные значения плотности и температуры {принимают критические значения Те - 638.8 К; ре ™ 1,515 кмоль/м3).

Теплопроводность разреженного газа определяют с использованием данных о вязкости (см. [1]). Избыточную теплопроводность аппроксимируют эмпирическим уравнением (см. £1J).

При построении эмпирических уравнений для расчетов вязкости разреженного газа используют метод случайного поиска с возвратом при неудачном шаге {см. (1]).

4 Анализ и отбор экспериментальных данных

4.1 Данные о термодинамических свойствах н-Ундекана

Исходные данные о термодинамических свойствах н-Ундекана применяют для анализа и разработки ФУС и оценки точности табличных значений. Эти данные представлены в таблице Б.1 и на рисунках Б.1—6.4 (1). на которых показан характер отклонений исходных данных от расчетных значений.

4.2 Данные о коэффициентах переноса н-Ундекана

Исходные данные о коэффициентах переноса применяют для анализа и разработки расчетных уравнений и оценки точности расчетных значений. Эти данные представлены в таблицах Б.2, Б.З и на рисунках Б.9. Б.11 [1].

5 Оценка достоверности расчетных значений свойств н-Ундекана

5.1 Результаты оценки достоверности расчетных значений термодинамических свойств н-Ундекана

Величина неопределенности расчетных значений термодинамических свойств оценивают по результатам сравнения с наиболее надежными экспериментальными данными. Оценки, представленные 4

в (1]. даны: для жидкой фазы ~ Т < Тс, р > 1,3рс; газовой фазы — Т < Тс, р < 0,7ре; сверхкритичесхс-го флюида — Т > Гс, исключая критическую область — Tsz Т z 1,057^. 0.7рс s р s 1,3рс, которая для н-Ундекана не исследована, а вычисление ло формуле (2) не обеспечивает высокую точность расчета термодинамических свойств в критической области.

В таблице 3 (см. (1j) дана оценка полей неопределенностей расчетных значений термодинамических свойств н-Ундекана. а поля неопределенностей приведены в таблицах В.1—В.З. 8 настоящем стандарте оценка неопределенностей расчетных значений термодинамических свойств и поля неопределенностей н-Ундвкана представлены в таблицах 1—4.

На рисунке Б.5 (см. [1]) показан ход идеальных кривых н-Ундекана. На диаграммах Б.6—Б.8 (см. (1)) продемонстрированы поверхности состояния основных термодинамических свойств, построенные по ФУС. Вид этих поверхностей свидетельствует о хороших интерполяционных и экстраполяционных свойствах разработанного ФУС.

Таблица 1 —Оценки неопределенностей расчетных значений термодинамических свойств н-Ундекана

Свойстве

Неопределенность. %. е области

Жидкость

Гаэ

Сеерхкритнмеский флюид

Pv

0.15—1.5

р,

0.1—0.2

Pv

0.5—3.0

р. р. т

0.1—0.2

0.5—2.0

0.5—1.5

с0

0.5—1.0

1.0—2.5

1.0—2.0

cv

1.0—2.0

1.5—3,0

1.5—3.0

W

0.5—1.0

1.0—2.0

1.0—2.0

Таблица 2 — Поля неопределенности расчета плотности р

Р-

МПа

Температура. К

250

300

350

400

450

500

550

500

520

540

550

550

550

700

0.5

0.10

0.10

0.10

0,10

0.10

0.10

1.00

0.8

0.60

0.50

0.50

0.50

0,50

0.50

1.5

0.10

0.10

0.10

0.10

0.10

0.10

0,20

0.40

1.00

0.80

0.60

0,55

0.50

0,55

3.0

0,10

0.10

0.10

0.10

0.10

0.10

0.15

0.30

0.50

0.55

0.60

0.60

0.60

0.60

5.0

0.10

0.10

0.10

0.10

0.10

0.10

0,20

0.30

0.40

0,45

0.50

0,55

0.60

0.60

10.0

0.12

0,12

0.12

0.12

0.12

0.12

0.20

025

0.30

0.30

0.40

0.60

0.60

0.70

50.0

0.15

0.15

0.15

0.15

0.15

0,20

025

0.30

0.30

0.40

0.60

0.70

0.80

100.0

0.20

020

0.20

0.20

020

0.25

0.30

0.30

0,35

0.40

0.60

0.70

0.80

Таблица 3 — Поля неопределенности расчета изобарной теплоемкости сч

р.

МПа

Температура. К

250

300

350

400

4S0

500

550

500

520

540

550

550

530

700

0.5

0.50

0.40

0.40

0.40

0,40

0.50

0.80

0.80

0.80

0.90

0.90

1.00

1.00

1.00

1.5

0.50

0.40

0.40

0.40

0.40

0.50

1.00

1.40

1.50

1.20

1,20

1.20

1.20

1.20

3.0

0,50

0.40

0.40

0.40

0.40

0.50

0.70

0.80

1,00

1.50

2.00

1.50

1.40

1.30

5.0

0.50

0,40

0.40

0.40

0.40

0.50

0.60

0,70

0.80

1,30

1.80

1.50

1.50

1.50

Окончание таблицы 3

р.

МПа

Температура. К

250

300

350

400

4S0

500

SS0

000

020

040

050

000

080

700

10,0

0.55

0.45

0.50

0.50

0.50

0.50

0.60

0.70

0.90

1J0

1.20

1.30

1.40

1.50

50.0

0.50

0.60

0.60

0.60

0.60

0.70

0.80

1.00

1.20

1.30

1.30

1.40

1.50

100.0

1.0

1.0

1.0

1.0

1.0

1.0

1.20

1.30

1.20

1.30

1.30

1.40

1,50

Таблица 4 — Поля неопределенности расчета скорости распространения звука w

Р.

МПа

Температура, К

250

300

350

400

4S0

S00

550

ООО

820

840

850

880

880

700

0.5

1.0

0.5

0.5

0.5

0.5

0.6

1.5

1.5

1.5

1.5

1.5

1.5

1.5

1.5

1.5

1.0

0.5

0.5

0.5

0.5

0.6

0.7

1.0

1.8

1,5

1.5

1.5

1,5

1.5

3.0

1.0

0.5

0.5

0.5

0.5

0.6

1.2

1.5

1.8

1.8

2.0

1.7

1.6

1.6

5.0

и

0.5

0.5

0.5

0.5

0.6

1.2

1.4

1,7

1,6

1.6

1.6

1.7

1.7

10.0

1.3

0.6

0.6

0.6

0.6

0.7

1.2

1.3

1.6

1.6

1.6

1.6

1.7

1.8

50.0

0.6

0.8

0.8

0.8

0.8

1.2

1.3

1.5

1,6

1.6

1.6

1.7

1.9

100.0

1.0

1.0

1.0

1.0

1.0

1.2

1.3

1.5

1.6

1.6

1.6

1.7

2.0

5.2 Результаты оценки достоверности расчетных данных о коэффициентах переноса

Оценки достоверности расчетных значений коэффициентов переноса представлены в таблицах В.4. В.5 [1]). В настоящем стандарте — в таблицах 5.6. На диаграммах Б.10. Б.12 [1] продемонстрированы поверхности состояний интерполяционных и экстраполяционных возможностей уравнений по вязкости и теплопроводности.

Таблица 5 — Поля неопределенности расчета коэффициента теплопроводности Л

Р.

МПа

Температура, К

250

300

350

400

450

500

550

800

620

640

6S0

860

680

700

0.5

2.0

1.7

1.7

1.7

1.7

1.8

2.0

2.0

2.1

2J

2.3

2.4

2.5

3.0

1.5

2.0

1.7

1.7

1.7

1.7

1.8

1.9

2.2

2.3

2.3

2.4

2.4

2,5

3.0

3.0

2.0

1.7

1.7

1.7

1.7

1.8

1.9

2.0

2.2

2.3

2.4

2.6

2.5

3.0

5.0

2.0

1.7

1.7

1.7

1.7

1.8

1.9

2.0

2,2

2.3

2.5

2.7

2.5

3.5

10,0

2.0

1.7

1.7

1.7

1.7

1.8

2.0

2.0

2.2

2.4

2.5

2.7

2.6

3.5

50.0

1.8

1.8

1.8

1.8

1.9

2.0

2.1

2.2

2.4

2.6

2.7

2.8

4.0

100.0

1,9

1.9

1.9

1.9

2,0

2.0

2.1

2.2

2.4

2.6

2.8

3.0

4.0

Таблица 6 — Поля неопределенности расчета коэффициента динамической вязкости р

Р-

МПа

Температура. К

250

300

350

400

450

500

5S0

600

820

640

6S0

680

680

700

0.5

3.0

2.0

2.0

2.0

2.0

2.1

1.5

1.5

1.5

1.5

1.5

1,5

1.5

1.7

1.5

3.0

2.0

2.0

2.0

2.0

2.1

2.2

2.2

2.0

2.0

2.0

2.0

2.0

2.0

б

Окончание таблицы 6

р.

МПа

Температура. К

2S0

300

350

400

450

500

550

ООО

020

040

050

000

000

700

3.0

3.0

2.0

2.0

2.0

2.0

2.1

2J

2.3

2.3

2.3

2.4

2.5

2.4

2.4

5,0

3.0

2.0

2.0

2.0

2.1

2.2

2.3

2.4

2.5

2.5

2.5

2.4

2.4

2.4

10.0

4.0

2.0

2.0

2.2

2.2

2.3

2.3

2.5

2.5

2.5

2.5

2.5

2.5

2.5

50.0

2.5

2.2

2.3

2.3

2.4

2.4

2.5

2.5

2.5

2.6

2.7

2.6

2.6

100.0

2.5

2.5

2.5

2.5

2.5

2.5

2.5

2.6

2.7

2.8

2.9

3.0

3.0

Оценки достоверности расчетных значений теплофиэических свойств н-Ундвкана на линии равновесия «жидкость—газ» представлены е таблице В.6 [1]. В настоящем стандарте поля неопределенности расчета теплофизичесхих свойств на линии равновесия «жидкость—газ» приведены в таблице 7.

Таблица 7 —Поля неопределенности расчета теплофиэических свойств на линии равновесия «жидкость— газ»

7.

К

5Ру

%

Дрг

*

%

V

Y

Ah'.

*

sr,

%

ДААу.

%

%

аг.

%

«п‘.

*

%

250

1,50

0,10

1.50

0.5

0.5

0.430

0.40

0.5

2.0

2.5

4.0

2.0

300

0.80

0.10

0.60

0.5

0.5

0.40

0.40

0.5

1.8

2.0

2.0

1.7

350

0,20

0.10

020

0.5

0.6

0.40

0.40

0.5

1.6

2.0

2.0

1.7

400

0.15

0.10

0.25

О.в

0.8

0.40

0.40

0.7

1.8

2.0

2.0

1.7

450

0,20

0.10

0.30

0.7

0.6

0.40

0.40

0.7

2.0

2.0

2.2

2.0

500

0,25

0.10

0.50

0.8

1.0

0.42

0.42

0.6

2.0

2.0

2.2

2.5

550

0.30

0.15

0.60

1.0

1.5

0.42

0.42

1.0

2.2

2.2

2.5

2.5

600

0.50

0.20

1.50

1.5

2.0

0.44

0.44

1.5

2.5

2.5

2.7

2.8

620

1.00

0.40

2.00

2.0

2.5

0.44

0.44

2.0

3.0

3.0

3.0

3.0

630

1,40

0,60

3.00

2.5

4.0

0.50

0.50

3.0

3,0

3.0

3.0

3.0

635

1,50

1.30

5.00

3.0

6.0

0.55

0.55

5.0

3.5

3.5

3.5

3.5

Итоговые значения термодинамических свойств и коэффициентов переноса н-Ундекана в однофазной области и на линии насыщения представлены в таблицах стандартных справочных данных Б.4. B.5I1J.

Библиография

[1] Таблицы стандартных справочных данных ГСССД 336—2018. н-Ундекан Теплофизические свойства (плотность. теплоемкость, энтальпия, энтропия, схорость звуха, коэффициенты теплопроводности и вязкости) в диапазоне температуры от тройной точки до 700 К при давлениях до 100 МПа. — М.: ФГУП «ВНИИМС». 2018. — 70 с.

УДК 547.216:536.7:006.354 ОКС 07.030

Ключевые слова: государственная система обеспечения единства измерений, стандартные справочные данные, жидкий и газообразный н-Ундекан. термодинамические свойства, коэффициенты динамической вязкости и теплопроводности

БЗ 12—2018/9

Редактор Л.С. Зимипова Технический редактор И.Е. Черепкова Корректор М.В. Бучмая Компьютерная верстка И.А. Напейкиной

Сдано в набор 05.12.2018. Подписано в печать 25.12.2018. Формат 60”84*/g. Гарнитура Ариал. Усл. печ. л. 1.40. Уч.-иад. л. 1.26.

Подготовлено на основе электронной версии, предоставленной разработчиком стандарта

Создано в единичном исполнении . 117418 Москва, Нахимовский пр-т, д. 31. к. 2. wvnv.gostinfo.ru info@gostinfo.nj